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数学物理中的偏微分方程

5. 叠加原理与齐次化原理

张瑞
中国科学技术大学数学科学学院

叠加原理与齐次化原理

叠加原理

物理: 几种不同的因素同时出现的效果,与各个因素单独出现时产生的效果的叠加

$ $

数学: 偏微分方程是线性的,定解条件也是线性的。称这类问题为线性定解问题

记二阶线性微分算子为:

\[L=\sum_{i,j=1}^na_{ij}\dfrac{\partial^2}{\partial x_i\partial x_j} +2\sum_{i=1}^nb_i\dfrac{\partial}{\partial x_i}+c \] 其中$a_{ij}, b_{i}$为已知函数。 则

\[Lu=\sum_{i,j=1}^na_{ij}\dfrac{\partial^2 u}{\partial x_i\partial x_j} +2\sum_{i=1}^nb_i\dfrac{\partial u}{\partial x_i}+c u \] 这样,偏微分方程可以记为算子形式

\[Lu=f \]


线性算子满足: \[L[c_1u_1+c_2u_2]=c_1Lu_1+c_2Lu_2 , \forall c_1,c_2\in\Real \]

同样,线性边界条件

\[\alpha u+\beta \dfrac{\partial u}{\partial n}|_{s}=\phi \] 也可以写成算子形式

\[Lu|_s=\alpha u+\beta \dfrac{\partial u}{\partial n}|_{s}=\phi \]

定理 1. (叠加原理1)
$u_i$满足线性方程(或线性定解条件)

\[Lu_i=f_i, i=1,2,\cdots,n \] 则它们的线性组合$u=\DS\sum_{i=1}^n c_iu_i$必满足方程(或定解条件)

\[Lu=\sum_{i=1}^n c_if_i \]


叠加原理只对线性问题成立,对非线性问题是不成立的。如:

\[u_t+u u_x=0 \] 有解$u_1, u_2$,但$u_1+u_2$不是方程的解。

例 1. \[\casefunc{ u_{tt}=u_{xx}+f(t,x) \\ u(0,x)=\phi(x) \\ u_t(0,x)=\psi(x) } \]

可以分为2个方程的解的和

\[\casefunc{ u_{tt}=u_{xx} \\ u(0,x)=\phi(x) \\ u_t(0,x)=\psi(x) } \]

\[\casefunc{ u_{tt}=u_{xx}+f(t,x) \\ u(0,x)=0 \\ u_t(0,x)= 0 } \]

定理 2. (叠加原理2)
$u_i$满足线性方程(或线性定解条件)

\[Lu_i=f_i, i=1,2,\cdots, \] 又设级数$u=\DS\sum_{i=1}^{+\infty} c_iu_{i}$收敛,并满足算子$L$中出现的偏导数与求和记号交换次序所需的条件(一般可以设$u_i$的这些偏导数连续,且相应的级数一致收敛),则$u$必满足线性方程(或定解条件)

\[Lu=\sum_{i=1}^{+\infty} c_if_i \]

例 2. Laplace方程

\[\triangle u=0 \] 有解: $r^n\cos(n\theta), r^n\sin(n\theta), \ln r$,则有解

\[u=A_0+B_0\ln r+\sum_{n=1}^{+\infty}(A_nr^n\cos(n\theta)+B_nr^n\sin(n\theta)) \]

定理 3. (叠加原理3)
$u(M,\xi)$满足线性方程(或线性定解条件)

\[Lu=f(M,\xi) \] 其中$\xi$为参数组,$M$为自变量组。又设积分

\[U(M)=\int_{v}u(M,\xi)d\xi \] 收敛($\xi$可以是多维的),并满足算子$L$中出现的偏导数与积分运算交换次序所需的条件(如$u_i$的这些偏导数连续,且相应的积分一致收敛),则$U(M)$必满足线性方程(或定解条件)

\[LU(M)=\int_{v}f(M,\xi)d\xi \]

例 3. $\triangle_2 u=6x$有解$u=x^3+y$,则 方程

\[\triangle_2 u=\int_0^x 6\xi d\xi=3x^2 \] 有解

\[\tilde u=\int_0^x u(\xi,y)d\xi=\dfrac14x^4+xy \]

叠加原理,可以把一个复杂的定解问题分解为一些较简单的定解问题。


例 4. 求Possion方程的解

\[\triangle_2 u=x^2+3xy+y^2 \]

例 5. 解Dirichlet问题

\[\casefunc{ \triangle_2 u=1 , x^2+y^2<1 \\ u|_{x^2+y^2=1}=x } \]


通常把问题分解为: 非齐次方程的解 和 齐次的方程+非齐次的边界条件 的解

1. 右端是二次多项式,设一个特解是四次多项式, \[u_1=ax^4+bx^3y+cy^4 \] 可以得到

\[u_1=\dfrac1{12}x^4+\dfrac12 bx^3y+\dfrac1{12} y^4 \] 再解齐次方程

\[u_{xx}+u_{yy}=0 \] 得到

\[u(x,y)=f(x+iy)+g(x-iy) \] $f,g$二次可微

2. 方程 \[\triangle_2 =1 \] 的一个特解$u=\dfrac12 x^2$,然后加上方程

\[\casefunc{ \triangle_2 u=0 , x^2+y^2<1 \\ u|_{x^2+y^2=1}=x-\dfrac12 x^2 } \] 的解

齐次化原理

齐次化原理也称为冲量原理,把非齐次发展方程的定解问题转化为齐次方程来处理。

定理 4. (齐次化原理1)
$w(t,M;\tau)$满足齐次方程的Cauchy问题

\[\casefunc{ \dfrac{\partial^2 w}{\partial t^2}=Lw , M\in\Real^3, t>\tau \\ w|_{t=\tau}=0, \dfrac{\partial w}{\partial t}|_{t=\tau}=f(\tau,M) } \] 则非齐次方程的Cauchy问题

\[\casefunc{ \dfrac{\partial^2 u}{\partial t^2}=Lu+f(t,M) , M\in\Real^3, t>0 \\ u|_{t=0}=0, \dfrac{\partial u}{\partial t}|_{t=0}=0 } \] 的解为 $u=\int_0^tw(t,M;\tau)d\tau$

证:

  1. 验证$u(0,x)=0$
  2. 验证$u_t(0,x)=0$
  3. 验证$u$满足方程

定理 5. (齐次化原理2)
$w(t,M;\tau)$满足齐次方程的Cauchy问题

\[\casefunc{ \dfrac{\partial w}{\partial t}=Lw , M\in\Real^3, t>\tau \\ w|_{t=\tau}=f(\tau,M) } \] 则非齐次方程的Cauchy问题

\[\casefunc{ \dfrac{\partial u}{\partial t}=Lu+f(t,M) , M\in\Real^3, t>0 \\ u|_{t=0}=0 } \] 的解为 $u=\int_0^tw(t,M;\tau)d\tau$

证:

例 6. 解非齐次弦振动问题 \[\casefunc{ u_{tt}=a^2u_{xx}+f(t,x) , x\in\Real , t>0 \\ u(0,x)=0, u_t(0,x)=0 } \]

6. 方程

\[\casefunc{ \dfrac{\partial w}{\partial t}=a^2 w_{xx} , t>\tau \\ w|_{t=\tau}=0 , w_t|_{t=\tau}=f(\tau,x) } \] 的解为(由d'Al公式) \[w(t,x;\tau)=\dfrac1{2a}\int_{x-a(a-\tau)}^{t+a(t-\tau)}f(\tau,\xi)d\xi \]

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谢谢

例 7. 本节读完

7.